文件名称：管道中的驻波图-cc2530中文数据手册完全版
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更新时间：2024-06-28 01:17:55
振动 噪声 NVH
第一章 管道声学 2 管道中任何一点的声压是入射波声压和反射波声压的合成，或者说是方程(1.1)的解， ),( txpp = ，可以写成如下形式： )()(),( kxtjr kxtj i ePePtxp +− += ωω (1.6) 式中第一部分表示入射波，第二部分表示反射波。反射波的速度方向与入射波声速度的 方向相反，所以合成声速为： )()(),( kxtjmr kxtj mi eueutxu +− −= ωω (1.7) 声压和速度之间存在下列关系： u p z = (1.8) 式中，z是声阻抗率。对*声场的平面波，声阻抗率就变成了特性阻抗 cz ρ=0 。声阻抗率与 媒体的密度和声传播的速度有关。将公式(1.8)分别代入入射声速(1.3)和反射声速(1.5)之中， 然后将其结果代入到公式(1.7)中，得到： )( 1 ),( )()( kxtjr kxtj i ePePz txu +− −= ωω (1.9) 假设入射波的声压幅值与反射波的声压幅值相等，即 PPP ri == ，方程(1.6)可以写成： )cos(2),( kxPetxp tjω= (1.10) 上式的实部可以写成： ) 2 cos()cos(2),( x c f tPtxp π ω= (1.11) 声压是时间和空间的函数。公式(1.11)可以画成图1.2，它表示一个驻波的声波幅值在 不同位子随时间变化的图。图中有些点的声压始终是零，这些点被称为节点。而那些声压幅值 大的点则被称为反节点。 图1.2 管道中的驻波图 从公式(1.11)知道，当 π π 2 122 − = n x c f 时，声压为零，即节点发生在一些下面的特 定位子： 节点 反节点 节点 反节点