文件名称：连接管道中的气流-cc2530中文数据手册完全版
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更新时间：2024-06-28 01:17:59
振动 噪声 NVH
第三章 消音元件声学分析 27 图3.8 连接管道中的气流 根据牛顿第二定律，得到以下动力方程： dt du lSppS ccc 021 )( ρ=− (3.38) 式中， c S 和 c l 分别是连接管的截面积和长度， 1 p 和 2 p 分别是管口和容积的压力。 方程(3.38)可以改写成： )(0 ujlp c ωρ=Δ (3.39) 由于容积腔的体积通常很大，压力基本上是一种静态压力，所以 1 pp ≈Δ ，於是可以得 到连接管中的质量阻抗，如下： A c c c c v M MjS l j uS ujl u p Z ωω ρ ωρ ==== 0 01 )( (3.40) 式中， v u 为质量速度， A M 称为气体质量。体积速度和气体质量分别表示如下： uSUu cv 00 ρρ == (3.41) c c A S l M = (3.42) 消音容器是一个大空腔，充满著空气，会产生声阻抗。在空腔里，声波被压缩和扩张， 对声压幅值很小的过程来说，气体运动是一个等(火字旁)商和可逆的热动力过程。压力与密度 的关系可以通过状态方程得到： γγ ρρ 0 0pp = (3.43) 式中， 0 p 是大气压， γ 是比热 对方程(3.43)对求时间导数，得到： dt dp dt dp ρ γρ ρ γ γ 1 0 0 −= (3.44) 对一个容积V固定的容器来说，空气密度的变化是由于空气被压缩和扩张的结果。根据 质量守衡定律，进入容器的质量等於容积内质量的变化，於是得到： dt d Vuv ρ = (3.45) 将公式(3.45)代入公式(3.44)式，得到： 1 00 0 − ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ = γ ρ ρ γ ρ V up dt dp v (3.46)