量子力学是针对物理理论的构建提出的一个数学框架或者规则的集合.Quantum mechanics is a mathematical framework or set of rules for the construction of physical theories.
描述一个封闭系统的量子状态：状态向量和状态空间(Hilbert space)
描述量子状态随时间的变换：酉变换(Unitary transformation)
描述对量子系统所进行的测量：投影测量(Measurement)
描述一个复合系统的量子状态：张量积(Tensor product of components)
任意一个量子系统都有一个复内积空间(希尔伯特空间)作为其状态空间. 封闭量子系统的状态是状态空间中的一个单位长 向量.
量子比特 (quantum bit , qubit )C 2 C^2 C 2 α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ ≡ ( α β ) \alpha |0 \rangle + \beta|1\rangle\equiv\dbinom{\alpha}{\beta} α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ ≡ ( β α ) ∣ 0 ⟩ = ( 1 0 ) , ∣ 1 ⟩ = ( 0 1 ) |0\rangle=\dbinom{1}{0}, |1\rangle=\dbinom{0}{1} ∣ 0 ⟩ = ( 0 1 ) , ∣ 1 ⟩ = ( 1 0 ) ∣ α ∣ 2 + ∣ β ∣ 2 = 1 |\alpha|^2+|\beta|^2=1 ∣ α ∣ 2 + ∣ β ∣ 2 = 1 ∣ 0 ⟩ |0\rangle ∣ 0 ⟩ ∣ 1 ⟩ |1\rangle ∣ 1 ⟩ ∣ ψ ⟩ = ( α β ) |\psi\rangle=\dbinom{\alpha}{\beta} ∣ ψ ⟩ = ( β α )
量子比特的物理模型 基态 : ∣ 0 ⟩ |0\rangle ∣ 0 ⟩ 激发态 : ∣ 1 ⟩ |1\rangle ∣ 1 ⟩ 叠加态 : ( ∣ 0 ⟩ + ∣ 1 ⟩ ) / 2 (|0\rangle+|1\rangle)/\sqrt{2} ( ∣ 0 ⟩ + ∣ 1 ⟩ ) / 2 叠加态是一种确定的状态 )
一个封闭量子系统 状态随时间的演化可以描述为一个酉(Unitary)变换:∣ ψ ′ ⟩ = U ∣ ψ ⟩ |\psi^\prime\rangle=U|\psi\rangle ∣ ψ ′ ⟩ = U ∣ ψ ⟩ U ( t 1 , t 0 ) U(t_1,t_0) U ( t 1 , t 0 ) t 1 t_1 t 1 t 0 t_0 t 0 ψ ( t 1 ) = U ( t 1 , t 0 ) ∣ ψ ( t 0 ) ⟩ \psi(t_1)=U(t_1,t_0)|\psi(t_0)\rangle ψ ( t 1 ) = U ( t 1 , t 0 ) ∣ ψ ( t 0 ) ⟩
酉变换(Unitary transformations) U U † = I UU^\dagger=I U U † = I I I I U † U^\dagger U † U U U
量子逻辑门
酉变换是可逆的, 这是量子逻辑门的一大特点.
单量子比特门 The unitarity constraint is the only constraint on quantum gates; any unitary matrix specifies a valid quantum gate.
Pauli门 I = [ 1 0 0 1 ] , X = [ 0 1 1 0 ] , Y = [ 0 − i i 0 ] , Z = [ 1 0 0 − 1 ] I=\begin{bmatrix}1 & 0 \\0 & 1\end{bmatrix},X=\begin{bmatrix}0 & 1\\1 & 0\end{bmatrix},Y=\begin{bmatrix}0 & -i \\i & 0\end{bmatrix},Z=\begin{bmatrix}1 & 0 \\0 & -1\end{bmatrix} I = [ 1 0 0 1 ] , X = [ 0 1 1 0 ] , Y = [ 0 i − i 0 ] , Z = [ 1 0 0 − 1 ]
Hadamard门
H ∣ 0 ⟩ = ∣ 0 ⟩ + ∣ 1 ⟩ 2 , H ∣ 1 ⟩ = ∣ 0 ⟩ − ∣ 1 ⟩ 2 , H = 1 2 [ 1 1 1 − 1 ] H|0\rangle=\frac{|0\rangle+|1\rangle}{\sqrt{2}},H|1\rangle=\frac{|0\rangle-|1\rangle}{\sqrt{2}},H=\frac{1}{\sqrt{2}}\begin{bmatrix}1 & 1 \\1 & -1\end{bmatrix} H ∣ 0 ⟩ = 2 ∣ 0 ⟩ + ∣ 1 ⟩ , H ∣ 1 ⟩ = 2 ∣ 0 ⟩ − ∣ 1 ⟩ , H = 2 1 [ 1 1 1 − 1 ] H 2 = I , H = ( X + Z ) / ( 2 ) H^2=I, H=(X+Z)/\sqrt(2) H 2 = I , H = ( X + Z ) / ( 2 ) H X H = Z , H Z H = X , H Y H = − Y HXH=Z, HZH=X, HYH=-Y H X H = Z , H Z H = X , H Y H = − Y
双量子比特门 控制非门(controlled-NOT, CNOT) ∣ 00 ⟩ → ∣ 00 ⟩ , ∣ 01 ⟩ → ∣ 01 ⟩ |00\rangle\to|00\rangle, |01\rangle\to|01\rangle ∣ 0 0 ⟩ → ∣ 0 0 ⟩ , ∣ 0 1 ⟩ → ∣ 0 1 ⟩ ∣ 10 ⟩ → ∣ 11 ⟩ , ∣ 11 ⟩ → ∣ 10 ⟩ |10\rangle\to|11\rangle, |11\rangle\to|10\rangle ∣ 1 0 ⟩ → ∣ 1 1 ⟩ , ∣ 1 1 ⟩ → ∣ 1 0 ⟩ ∣ x , y ⟩ → ∣ x , y ⨁ x ⟩ |x,y\rangle\to|x,y\bigoplus x\rangle ∣ x , y ⟩ → ∣ x , y ⨁ x ⟩ ⨁ \bigoplus ⨁ CNOT门的矩阵表示 U C N O T = [ 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 0 1 0 0 1 0 ] U_{CNOT}=\begin{bmatrix}1 & 0 & 0 & 0 \\0 & 1 & 0 & 0 \\0 & 0 & 0 & 1\\0 & 0 & 1 & 0\end{bmatrix} U C N O T = ⎣ ⎢ ⎢ ⎡ 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 0 1 0 0 1 0 ⎦ ⎥ ⎥ ⎤
普适量子计算 : 任何一个量子计算过程(酉变换)都可以由有限个控制非门和所有单量子比特门一起实现.
假设用规范正交基 ∣ e 1 ⟩ , ⋯  , ∣ e d ⟩ {|e_1\rangle, \cdots, |e_d\rangle} ∣ e 1 ⟩ , ⋯ , ∣ e d ⟩ ∣ x ⟩ |x\rangle ∣ x ⟩ j j j P ( j ) = ∣ ⟨ e j ∣ x ⟩ ∣ 2 P(j)=|\langle e_j|x\rangle|^2 P ( j ) = ∣ ⟨ e j ∣ x ⟩ ∣ 2 j j j ∣ e j ⟩ |e_j\rangle ∣ e j ⟩
用标准基测 ∣ 0 ⟩ |0\rangle ∣ 0 ⟩ ∣ 1 ⟩ |1\rangle ∣ 1 ⟩ α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ \alpha|0\rangle+\beta|1\rangle α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩
结果为0的概率为 ∣ α ∣ 2 |\alpha|^2 ∣ α ∣ 2
结果为1的概率为 ∣ β ∣ 2 |\beta|^2 ∣ β ∣ 2
重复测量会得到同样的结果. 任意一组正交基 进行测量.∣ + ⟩ , ∣ − ⟩ {|+\rangle, |-\rangle} ∣ + ⟩ , ∣ − ⟩ α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ \alpha|0\rangle+\beta|1\rangle α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ ∣ + ⟩ = ( ∣ 0 ⟩ + ∣ 1 ⟩ ) / 2 |+\rangle=(|0\rangle+|1\rangle)/\sqrt{2} ∣ + ⟩ = ( ∣ 0 ⟩ + ∣ 1 ⟩ ) / 2 ∣ − ⟩ = ( ∣ 0 ⟩ − ∣ 1 ⟩ ) / 2 |-\rangle=(|0\rangle-|1\rangle)/\sqrt{2} ∣ − ⟩ = ( ∣ 0 ⟩ − ∣ 1 ⟩ ) / 2
测得结果为 ∣ + ⟩ |+\rangle ∣ + ⟩ 1 2 ( α + β ) 2 \frac{1}{2}(\alpha+\beta)^2 2 1 ( α + β ) 2
测得结果为 ∣ − ⟩ |-\rangle ∣ − ⟩ 1 2 ( α − β ) 2 \frac{1}{2}(\alpha-\beta)^2 2 1 ( α − β ) 2
可观测量(Observable) 规范正交基 对系统进行测量, 其测量结果为相应的特征值 .
一个复合物理系统的状态空间是其各个子系统状态空间的张量积 .
2 − q u b i t 2-qubit 2 − q u b i t 状态空间 (C 2 ⊗ C 2 = C 4 C^2\otimes C^2=C^4 C 2 ⊗ C 2 = C 4 计算基态 : ∣ 0 ⟩ ⊗ ∣ 0 ⟩ , ∣ 0 ⟩ ⊗ ∣ 1 ⟩ , ∣ 1 ⟩ ⊗ ∣ 0 ⟩ , ∣ 1 ⟩ ⊗ ∣ 1 ⟩ |0\rangle\otimes|0\rangle, |0\rangle\otimes|1\rangle, |1\rangle\otimes|0\rangle, |1\rangle\otimes|1\rangle ∣ 0 ⟩ ⊗ ∣ 0 ⟩ , ∣ 0 ⟩ ⊗ ∣ 1 ⟩ , ∣ 1 ⟩ ⊗ ∣ 0 ⟩ , ∣ 1 ⟩ ⊗ ∣ 1 ⟩ 符号表示 : ∣ 0 ⟩ ⊗ ∣ 0 ⟩ = ∣ 0 ⟩ ∣ 0 ⟩ = ∣ 0 , 0 ⟩ = ∣ 00 ⟩ |0\rangle\otimes|0\rangle = |0\rangle|0\rangle = |0,0\rangle=|00\rangle ∣ 0 ⟩ ⊗ ∣ 0 ⟩ = ∣ 0 ⟩ ∣ 0 ⟩ = ∣ 0 , 0 ⟩ = ∣ 0 0 ⟩
多量子比特 k − q b i t k-qbit k − q b i t 2 k 2^k 2 k k k k
基向量 : ∣ x ⟩ = ∣ x 1 x 2 ⋯ x k ⟩ , ( x i ∈ 0 , 1 ) |x\rangle=|x_1x_2\cdots x_k\rangle, (x_i\in {0, 1}) ∣ x ⟩ = ∣ x 1 x 2 ⋯ x k ⟩ , ( x i ∈ 0 , 1 )
一般的 2 − q u b i t 2-qubit 2 − q u b i t α ∣ 00 ⟩ + β ∣ 01 ⟩ + γ ∣ 10 ⟩ + δ ∣ 11 ⟩ \alpha|00\rangle + \beta|01\rangle+\gamma|10\rangle + \delta|11\rangle α ∣ 0 0 ⟩ + β ∣ 0 1 ⟩ + γ ∣ 1 0 ⟩ + δ ∣ 1 1 ⟩ ∣ α ∣ 2 + ∣ β ∣ 2 + ∣ γ ∣ 2 + ∣ δ ∣ 2 = 1 |\alpha|^2+|\beta|^2+|\gamma|^2+|\delta|^2=1 ∣ α ∣ 2 + ∣ β ∣ 2 + ∣ γ ∣ 2 + ∣ δ ∣ 2 = 1
乘积态 : ∣ a ⟩ ∣ b ⟩ |a\rangle|b\rangle ∣ a ⟩ ∣ b ⟩
共有四个贝尔态:∣ B 00 ⟩ = 1 2 ( ∣ 00 ⟩ + ∣ 11 ⟩ ) , ∣ B 01 ⟩ = 1 2 ( ∣ 01 ⟩ + ∣ 10 ⟩ ) |B_{00}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|00\rangle+|11\rangle), |B_{01}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|01\rangle+|10\rangle) ∣ B 0 0 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 0 ⟩ + ∣ 1 1 ⟩ ) , ∣ B 0 1 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 1 ⟩ + ∣ 1 0 ⟩ ) ∣ B 10 ⟩ = 1 2 ( ∣ 00 ⟩ − ∣ 11 ⟩ ) , ∣ B 11 ⟩ = 1 2 ( ∣ 01 ⟩ − ∣ 10 ⟩ ) |B_{10}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|00\rangle-|11\rangle), |B_{11}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|01\rangle-|10\rangle) ∣ B 1 0 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 0 ⟩ − ∣ 1 1 ⟩ ) , ∣ B 1 1 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 1 ⟩ − ∣ 1 0 ⟩ )
贝尔态可以由一个输入通过一个Hadamard门和CNOT门的组合生成, 不同的输入对应不同的贝尔态.
输入( ∣ x y ⟩ \mid xy\ \rangle ∣ x y ⟩
输出
∣ 00 ⟩ \mid 00\ \rangle ∣ 0 0 ⟩ ∣ B 00 ⟩ = 1 2 ( ∣ 00 ⟩ + ∣ 11 ⟩ ) \mid B_{00}\ \rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(\mid 00\ \rangle+\mid 11\ \rangle) ∣ B 0 0 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 0 ⟩ + ∣ 1 1 ⟩ )
∣ 01 ⟩ \mid 01\ \rangle ∣ 0 1 ⟩ ∣ B 01 ⟩ = 1 2 ( ∣ 01 ⟩ + ∣ 10 ⟩ ) \mid B_{01}\ \rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(\mid 01\ \rangle+\mid 10\ \rangle) ∣ B 0 1 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 1 ⟩ + ∣ 1 0 ⟩ )
∣ 10 ⟩ \mid10\ \rangle ∣ 1 0 ⟩ ∣ B 10 ⟩ = 1 2 ( ∣ 00 ⟩ − ∣ 11 ⟩ ) \mid B_{10}\ \rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(\mid 00\ \rangle- \mid 11\ \rangle) ∣ B 1 0 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 0 ⟩ − ∣ 1 1 ⟩ )
∣ 11 ⟩ \mid 11\ \rangle ∣ 1 1 ⟩ ∣ B 11 ⟩ = 1 2 ( ∣ 01 ⟩ − ∣ 10 ⟩ ) \mid B_{11}\ \rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(\mid 01\ \rangle-\mid 10\ \rangle) ∣ B 1 1 ⟩ = 2 1 ( ∣ 0 1 ⟩ − ∣ 1 0 ⟩ )
贝尔态的测量结果是相关联的, 对第二个qubit测量的结果总是与第一个qubit的测量结果相同, 也就是说, 对贝尔态的测量结果只能是 ∣ 00 ⟩ |00\rangle ∣ 0 0 ⟩ ∣ 11 ⟩ |11\rangle ∣ 1 1 ⟩
在发送者和接收者之间没有量子通信信道的情况下实现状态传输.
Alice有一个处于叠加态 ∣ ψ ⟩ = α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ |\psi\rangle=\alpha|0\rangle+\beta|1\rangle ∣ ψ ⟩ = α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩
Alice和Bob之间不允许直接进行量子比特传输, 但是Alice和Bob之间共享一个EPR对 ∣ B 00 ⟩ |B_{00}\rangle ∣ B 0 0 ⟩
算法模型
Step 0: 系统的初始状态为∣ ψ 0 ⟩ = ∣ ψ ⟩ ∣ B 00 ⟩ = 1 2 ( α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ ) ( ∣ 00 ⟩ + ∣ 11 ⟩ ) |\psi_0\rangle=|\psi\rangle|B_{00}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(\alpha|0\rangle+\beta|1\rangle)(|00\rangle+|11\rangle) ∣ ψ 0 ⟩ = ∣ ψ ⟩ ∣ B 0 0 ⟩ = 2 1 ( α ∣ 0 ⟩ + β ∣ 1 ⟩ ) ( ∣ 0 0 ⟩ + ∣ 1 1 ⟩ )
Step 1: Alice首先用CNOT门作用于她的两个qubit, 从而状态变为∣ ψ 1 ⟩ = α 2 ∣ 0 ⟩ ( ∣ 00 ⟩ + ∣ 11 ⟩ ) + β 2 ∣ 1 ⟩ ( ∣ 10 ⟩ + ∣ 01 ⟩ ) |\psi_1\rangle=\frac{\alpha}{\sqrt{2}}|0\rangle(|00\rangle+|11\rangle)+\frac{\beta}{\sqrt{2}}|1\rangle(|10\rangle+|01\rangle) ∣ ψ 1 ⟩ = 2 α ∣ 0 ⟩ ( ∣ 0 0 ⟩ + ∣ 1 1 ⟩ ) + 2 β ∣ 1 ⟩ ( ∣ 1 0 ⟩ + ∣ 0 1 ⟩ )
Step 2: Alice用Hadamard门作用于第一个qubit, 从而得到 ∣ ψ 2 ⟩ ∝ ( ∣ 00 ⟩ ∣ ψ ⟩ + ∣ 01 ⟩ X ∣ ψ ⟩ + ∣ 10 ⟩ Z ∣ ψ ⟩ + ∣ 11 ⟩ X Z ∣ ψ ⟩ ) |\psi_2\rangle\propto(|00\rangle|\psi\rangle+|01\rangle X|\psi\rangle+|10\rangle Z|\psi\rangle+|11\rangle XZ|\psi\rangle) ∣ ψ 2 ⟩ ∝ ( ∣ 0 0 ⟩ ∣ ψ ⟩ + ∣ 0 1 ⟩ X ∣ ψ ⟩ + ∣ 1 0 ⟩ Z ∣ ψ ⟩ + ∣ 1 1 ⟩ X Z ∣ ψ ⟩ )
Step 3: Alice对她的两个qubit做测量, 然后告诉Bob测量结果, 例如, 如果测量得到 ∣ 01 ⟩ |01\rangle ∣ 0 1 ⟩ ∣ ψ 3 ⟩ = ∣ 01 ⟩ X ∣ ψ ⟩ |\psi_3\rangle=|01\rangle X|\psi\rangle ∣ ψ 3 ⟩ = ∣ 0 1 ⟩ X ∣ ψ ⟩
Step 4: 由于Bob获取了测量结果, 从而他可以用酉矩阵对量子态进行纠正. 在上面的例子中, X ( X ∣ ψ ⟩ ) = X 2 ∣ ψ ⟩ = ∣ ψ ⟩ X(X|\psi\rangle)=X^2|\psi\rangle=|\psi\rangle X ( X ∣ ψ ⟩ ) = X 2 ∣ ψ ⟩ = ∣ ψ ⟩ ∣ ψ 4 ⟩ = ∣ 01 ⟩ ∣ ψ ⟩ |\psi_4\rangle=|01\rangle|\psi\rangle ∣ ψ 4 ⟩ = ∣ 0 1 ⟩ ∣ ψ ⟩
Teleportation 不能实现超光速通信, 因为为了完成teleportation, Alice必须通过经典通信信道发送她的测量结果给Bob.
传统密码学中, 只有一次一密是信息论安全的.
QKD利用量子力学中的不确定性原则作为密码学的基础. 在传统的信息论和密码学中, 数字通信原则上是会受到被动地监听和复制的. 然而, 当信息被以非正交量子态(如偏振方向为0°, 45°, 90° 和135°的单光子)编码后, 窃听者在不知道传输过程中使用的**的情况下, 原则上不能可靠地读取或复制. 窃听者也不能在获取部分信息的同时不以随机不可控的方式改变它(这会被合法用户发现)
比特承诺一般包括两个阶段, 承诺阶段和打开阶段
承诺阶段: Alice向Bob承诺一个比特b, 要求: Bob无法知道b的信息(隐蔽性)
打开阶段: Alice向Bob正式她在第一阶段承诺的确实是b, 但Alice无法欺骗Bob, 即不能篡改b的值(约束性)
比特承诺是密码学的一个重要组成部分, 它是构造安全掷币协议, 不经意传输和零知识证明等的基础.
经典比特承诺协议的安全性基于计算复杂性假设. 人们希望通过量子途径, 探索实现无条件安全比特承诺的可行性.
[BB84] 提出的量子比特承诺协议
Alice和Bob首先协商一个安全参数 s s s
在承诺阶段, 若Alice承诺的是 b = 0 b=0 b = 0 s s s z z z ∣ 0 ⟩ |0\rangle ∣ 0 ⟩ ∣ 1 ⟩ |1\rangle ∣ 1 ⟩ b = 1 b=1 b = 1 s s s x x x ∣ + ⟩ |+\rangle ∣ + ⟩ ∣ − ⟩ |-\rangle ∣ − ⟩ s s s s s s z z z x x x
在打开阶段, Alice告诉Bob她的承诺 b b b
多为 ( n , n ) (n,n) ( n , n ) ( 2 , 2 ) (2,2) ( 2 , 2 )
QSS根据共享信息的不同, 可分为共享经典/量子信息两类.
KKI使用两粒子纠缠态实现QSS, 其安全性基于非正交态不可区分性.
双偏振纠缠粒子 ∣ ψ ⟩ = 1 2 ( ∣ z + ⟩ A ∣ z − ⟩ B + e i α ∣ z − ⟩ A ∣ z + ⟩ B ) |\psi\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|z+\rangle_A|z-\rangle_B+e^{i\alpha}|z-\rangle_A|z+\rangle_B) ∣ ψ ⟩ = 2 1 ( ∣ z + ⟩ A ∣ z − ⟩ B + e i α ∣ z − ⟩ A ∣ z + ⟩ B )
α \alpha α
∣ z + ⟩ |z+\rangle ∣ z + ⟩ ∣ z − ⟩ |z-\rangle ∣ z − ⟩
A, B: Alice and Bob
通过双折射相移(birefringent phase shift)或者偏振转换(polarization conversion)可以把上述状态转化为四个贝尔态:∣ ϕ ± ⟩ = 1 2 ( ∣ z + ⟩ A ∣ z + ⟩ B ± ∣ z − ⟩ A ∣ z − ⟩ B |\phi^{\pm}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|z+\rangle_A|z+\rangle_B\pm|z-\rangle_A|z-\rangle_B ∣ ϕ ± ⟩ = 2 1 ( ∣ z + ⟩ A ∣ z + ⟩ B ± ∣ z − ⟩ A ∣ z − ⟩ B ∣ ψ ± ⟩ = 1 2 ( ∣ z + ⟩ A ∣ z − ⟩ B ± ∣ z − ⟩ A ∣ z + ⟩ B |\psi^{\pm}\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|z+\rangle_A|z-\rangle_B\pm|z-\rangle_A|z+\rangle_B ∣ ψ ± ⟩ = 2 1 ( ∣ z + ⟩ A ∣ z − ⟩ B ± ∣ z − ⟩ A ∣ z + ⟩ B
上述状态用z z z ∣ z + ⟩ , ∣ z − ⟩ {|z+\rangle,|z-\rangle} ∣ z + ⟩ , ∣ z − ⟩ x x x ∣ x + ⟩ = 1 2 ( ∣ z + ⟩ + ∣ z − ⟩ ) , ∣ x − ⟩ = 1 2 ( ∣ z + ⟩ − ∣ z − ⟩ ) |x+\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|z+\rangle+|z-\rangle), |x-\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|z+\rangle-|z-\rangle) ∣ x + ⟩ = 2 1 ( ∣ z + ⟩ + ∣ z − ⟩ ) , ∣ x − ⟩ = 2 1 ( ∣ z + ⟩ − ∣ z − ⟩ )
∣ ϕ + ⟩ = 1 2 ( ∣ x + ⟩ A ∣ x + ⟩ B + ∣ x − ⟩ A ∣ x − ⟩ B ) |\phi^+\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|x+\rangle_A|x+\rangle_B+|x-\rangle_A|x-\rangle_B) ∣ ϕ + ⟩ = 2 1 ( ∣ x + ⟩ A ∣ x + ⟩ B + ∣ x − ⟩ A ∣ x − ⟩ B ) ∣ ϕ − ⟩ = 1 2 ( ∣ x + ⟩ A ∣ x − ⟩ B + ∣ x − ⟩ A ∣ x + ⟩ B ) |\phi^-\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|x+\rangle_A|x-\rangle_B+|x-\rangle_A|x+\rangle_B) ∣ ϕ − ⟩ = 2 1 ( ∣ x + ⟩ A ∣ x − ⟩ B + ∣ x − ⟩ A ∣ x + ⟩ B ) ∣ ψ + ⟩ = 1 2 ( ∣ x + ⟩ A ∣ x + ⟩ B − ∣ x − ⟩ A ∣ x − ⟩ B ) |\psi^+\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|x+\rangle_A|x+\rangle_B-|x-\rangle_A|x-\rangle_B) ∣ ψ + ⟩ = 2 1 ( ∣ x + ⟩ A ∣ x + ⟩ B − ∣ x − ⟩ A ∣ x − ⟩ B ) ∣ ψ + ⟩ = 1 2 ( ∣ x − ⟩ A ∣ x + ⟩ B − ∣ x + ⟩ A ∣ x − ⟩ B ) |\psi^+\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|x-\rangle_A|x+\rangle_B-|x+\rangle_A|x-\rangle_B) ∣ ψ + ⟩ = 2 1 ( ∣ x − ⟩ A ∣ x + ⟩ B − ∣ x + ⟩ A ∣ x − ⟩ B )
定义贝尔态的线性组合:∣ Ψ + ⟩ ≡ 1 2 ( ∣ ϕ − ⟩ + ∣ ψ + ⟩ ) |\Psi^+\rangle\equiv\frac{1}{\sqrt{2}}(|\phi^-\rangle+|\psi^+\rangle) ∣ Ψ + ⟩ ≡ 2 1 ( ∣ ϕ − ⟩ + ∣ ψ + ⟩ ) = 1 2 ( ∣ z + ⟩ A ∣ x + ⟩ B + ∣ z − ⟩ A ∣ x − ⟩ A ) =\frac{1}{\sqrt{2}}(|z+\rangle_A|x+\rangle_B+|z-\rangle_A|x-\rangle_A) = 2 1 ( ∣ z + ⟩ A ∣ x + ⟩ B + ∣ z − ⟩ A ∣ x − ⟩ A ) = 1 2 ( ∣ x + ⟩ A ∣ z + ⟩ B + ∣ x − ⟩ A ∣ z − ⟩ B ) =\frac{1}{\sqrt{2}}(|x+\rangle_A|z+\rangle_B+|x-\rangle_A|z-\rangle_B) = 2 1 ( ∣ x + ⟩ A ∣ z + ⟩ B + ∣ x − ⟩ A ∣ z − ⟩ B )
对于状态集合ψ + , ϕ − , Ψ + , Φ − {\psi^+,\phi^-,\Psi^+,\Phi^-} ψ + , ϕ − , Ψ + , Φ − ⟨ ψ + ∣ ϕ − ⟩ = ⟨ Ψ + ∣ Φ − ⟩ = 0 \langle\psi^+|\phi^-\rangle=\langle\Psi^+|\Phi^-\rangle=0 ⟨ ψ + ∣ ϕ − ⟩ = ⟨ Ψ + ∣ Φ − ⟩ = 0
从而可以利用这一性质对需要共享的信息做简单的编码.
另外, 来自两个不同集合的状态是非正交的, 即∣ ⟨ ψ + ∣ Ψ + ⟩ ∣ 2 = ∣ ⟨ ψ + ∣ Φ ⟩ ∣ 2 = 1 2 , ∣ ⟨ ϕ − ∣ Ψ + ⟩ ∣ 2 = ∣ ⟨ ϕ + ∣ Φ − ⟩ ∣ 2 = 1 2 |\langle\psi^+|\Psi^+\rangle|^2=|\langle\psi^+|\Phi\rangle|^2=\frac{1}{2}, |\langle\phi^-|\Psi^+\rangle|^2=|\langle\phi^+|\Phi^-\rangle|^2=\frac{1}{2} ∣ ⟨ ψ + ∣ Ψ + ⟩ ∣ 2 = ∣ ⟨ ψ + ∣ Φ ⟩ ∣ 2 = 2 1 , ∣ ⟨ ϕ − ∣ Ψ + ⟩ ∣ 2 = ∣ ⟨ ϕ + ∣ Φ − ⟩ ∣ 2 = 2 1
两粒子纠缠秘密共享协议
发送者选择状态∣ 0 ⟩ , ∣ 1 ⟩ ⇔ ∣ ψ + ⟩ , ∣ ϕ − ⟩ {|0\rangle,|1\rangle}\Leftrightarrow{|\psi^+\rangle,|\phi^-\rangle} ∣ 0 ⟩ , ∣ 1 ⟩ ⇔ ∣ ψ + ⟩ , ∣ ϕ − ⟩ S S S
Alice和Bob分别接收到一种粒子(光子), 然后随机用 z z z x x x
发送者随机选择部分粒子进行窃听检测: Alice和Bob先公开测量结果, 再公开测量基(且先公开结果的后公开基).
发送者根据初始态计算错误率, 如果错误率足够低则继续.
Alice和Bob公开其余粒子的测量基, 发送者公开初始基, 以一半的概率, Alice和Bob的测量结果与发送者的初始态具有关联, 因此Alice和Bob合作可以推出发送者的量子态.
