文件名称：电压馈电推挽拓扑-sams teach yourself c++ in one hour a day (8th edition).
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更新时间：2024-07-30 02:19:38
开关电源
七、电流馈电拓扑的环形磁心变压器 环形磁心内部直径（!"）的周长为（!# !"），在 !$ 大致相同的情况下，它比%%磁心的 宽度要大得多。因此，环形磁心在每一层允许放置的匝数比 %% 磁心也要多，即可以实现 更少的层数（一般情况下，仅需要两层）。 这可以减小甚至完全消除临近效应损耗。由于匝间电压较大，则匝间间隔得越远，产 生电弧效应的可能性就越小，从这一点来看使用环形磁心进行设计更为可靠。另外，如果 必须使用&"%规则（欧洲安全规则），那么%%磁心的整个骨架宽度就不适用了。这就意味 着要采用更多的层数和更大的磁心。在某些情况下，如果采用三层绝缘线圈，那么&"%规 则将允许使用整个骨架宽度，但同样需要更大的磁心。 然而，对于环形磁心（’(()*+和*,,）来说，其价格高、损耗大，且设计缺乏灵活性。这 种灵活性的缺乏可以从以下几方面看出。 从式（- . /0）可以计算出，每半个初级统组的匝数 "1。一旦选择了磁心，就己经确定 了 !$，与此对应的 #2 也被确定下来，由此而产生的磁心损耗将保持在可以接受的范围 内，如图 - . /3（4）所示，但两个初级的总匝数 -"1 必须产生预期电感 $ 5，其值可从式（- . 6）计算得出。在确定了 -"1 和 $ 5 后，就可以确定 ! 5，即每 /000 匝的电感量了。但对于 *,,或’(()*+，甚至*789(2$54)的环形磁心来说，! 5 的值是离散的，它与磁心的磁导率成正 比，且仅可以得到 3 : ; 个离散点的磁导率值。 这就不像%%磁心，可以通过设定半个初级的匝数 "1 来产生预期的磁通密度峰值（从 式（- . /0）可以得出 #2）。在确定的 -"1 下，仍可通过设定气隙来得到预期的 ! 5，如图 - . -- 所示。 对于任意给定的 !$，上述环形磁心的 ! 5 仅有 3 : ; 个点的离散值可以应用，这个问 题可以通过带气隙的环形磁心来解决。’(()*+和*789(2$54)磁心都可以使用个性化的气隙 未得到期望的 ! 5。但是如果环形磁心加上气隙，那么相对于价格便宜也带气隙的%%磁心 来说就没有什么大的优势了。惟一可以考虑的理由是，带气隙的环形磁心绕组的长度大 于 %% 磁心，这使得只需更少的磁心层数，并且更容易满足&"%规则。 第七节 电压馈电推挽拓扑 拓扑具体情况如图 - . -/ 所示。4和 =>? 提供正反馈来保持电路谐振。电阻 @/ 从 %A8引入小电流来起振，谐振开始后，反馈绕组 ! " 第三篇 开关电源新技术 #! B3B